《畢業(yè)設(shè)計--英文翻譯》由會員上傳分享，免費在線閱讀，更多相關(guān)內(nèi)容在教育資源-天天文庫。

1、本科畢業(yè)論文英文翻譯Englishtranslation學(xué)生學(xué)號：學(xué)生姓名：專業(yè)班級：指導(dǎo)教師姓名：指導(dǎo)教師職稱：2014年3月無損接口模式在兩個周期性介電結(jié)構(gòu)之間的邊界光塔姆狀態(tài)是無損的接口模式在周圍介質(zhì)呈指數(shù)衰減。我們證明它們可以被形成在2周期性介電結(jié)構(gòu)，具有周期接近1之間的邊界處到的光的波長，另一種具有周期接近的波長的兩倍。順序?qū)咏缑嫣帉λ窢顟B(tài)有決定性影響。的面內(nèi)分散這些狀態(tài)是拋物線與有效質(zhì)量為TE和TM偏振略有不同，兩者的10-5的順序自由電子的質(zhì)量。表面波是一種特定類型的波,是被限制在兩個不同媒體之間的界限。他們用于波長顯微鏡、分子化學(xué)、癌癥研究等[1-3]。最受歡迎

2、的類型的表面波是一個邊界等離子體形成的金屬介質(zhì)媒體。最近,組織無損的可能性表面波在兩種介質(zhì)之間的界面已經(jīng)被討論了。Artigas和Torner[4]提議使用特別設(shè)計的二維光子晶體進(jìn)行觀察所謂的Dyakonovmodes[5]本地化的表面的晶體。光子結(jié)構(gòu)起到的作用單軸的電介質(zhì)在可控的折射指數(shù)對普通和特殊光模式。在這簡短的報告,我們提出另一種類型的無損耗接口模式,我們稱之為光學(xué)OTSs都狀態(tài)通過與著名的比喻都為電子晶體的邊界[6]。波導(dǎo)管表面模式[7]相反和Dyakonov模式,都保持本地化任何平面波矢量的價值包括零波向量。OTSs內(nèi)形成“光錐”有限由一個k=w/c條件,k的波矢量光

3、和頻率。與電子相反都州,光都無法形成表面,但只有在兩個光子之間的界面結(jié)構(gòu)有重疊的帶隙。我們提出一個簡單的平面多層結(jié)構(gòu)允許OTSs的觀察。十年前,我們開發(fā)了一種理論,都半導(dǎo)體電子承壓邊界的兩個超晶格[8]?，F(xiàn)在我們有擴(kuò)展的方法來描述OTSs。我們表明,它們可以形成的之間的接口兩個周期性介電結(jié)構(gòu)不同的時期。OTS在于光學(xué)停止的兩個部分的結(jié)構(gòu)。其平面分散是拋物線的有效質(zhì)量的順序10?5自由電子質(zhì)量。TE和TM極化都之間的分裂州增加與平面波矢量構(gòu)造。我們提出基于多孔現(xiàn)實的多層結(jié)構(gòu)硅讓OTSs的觀察。讓我們考慮兩個期刊介質(zhì)之間的界面結(jié)構(gòu)由雙層厚度、和折射率,注在右邊的接口和厚度,提單和指數(shù)

4、,左邊的界面圖1。圖1布洛赫定理允許代表本征模光無限期刊作為期刊布洛赫振幅的產(chǎn)品結(jié)構(gòu)和包絡(luò)函數(shù),要么是平面波或真正的指數(shù)函數(shù)的坐標(biāo)。光能量的波段形式成倍增長被稱為阻帶衰落或增加信封在光子結(jié)構(gòu)完整的類比與能量差距在固體晶體。在我們的模型結(jié)構(gòu),兩個不同的半無限周期子結(jié)構(gòu)有共同接口。我們的目標(biāo)是在這找到光的模式本地化OTSs接口。顯然,他們的精力應(yīng)該在于停止子結(jié)構(gòu)的波段。在OTS他們每個恰逢本征模也成倍增加或成倍減少。在接口、連續(xù)性的平面組件電場和磁場的這些模式必須得到保證。自BornandWolf后[9],我們引入轉(zhuǎn)移矩陣和描述矢量的轉(zhuǎn)移。整個時期的左翼和右翼子結(jié)構(gòu),這里E和H平面組

5、件的電力和磁場。2x2這些矩陣的元素依賴于厚度和折射率層、頻率、平面波矢量和極化光。周期性的光學(xué)模式的色散方程結(jié)構(gòu)為（1）其中q是布洛赫光導(dǎo)向的偽波失常量，d為平面距離，T11，T12為結(jié)構(gòu)周期。阻帶是由給定的條件（2)及在兩者之間的界面結(jié)構(gòu)要求（3）讓XL_和XR+是本征值對應(yīng)于這些模式的轉(zhuǎn)移矩陣，以便和。表達(dá)的組成部分通過特征值和兩個矩陣的特征向量的元素，。很容易地從（3）獲得（4）方程(4)產(chǎn)生的OTSS和在平面內(nèi)的能量這些國家的分散。為了找到OTSS，應(yīng)求解方程(4)的兩個部分的帶隙內(nèi)的結(jié)構(gòu)。什么樣的結(jié)構(gòu)可以表現(xiàn)出塔姆狀態(tài)？為了得到關(guān)于它的想法，讓我們表達(dá)的電場和磁場式。

6、(1)通過反射系數(shù)入射的光向左（向右）左側(cè)的接口端（右端）的一部分的結(jié)構(gòu)。在垂直入射,(5)在阻帶內(nèi)，反射系數(shù)寫入(6)(7)由于我們的左，右子結(jié)構(gòu)是半無限大，在其阻帶的重疊部分解決式。（3）與使用方程的（5）-（7）可以得到等式為OTSS的以下形式的本征頻率：（8）這個方程是相對易于分析的各階段周期性結(jié)構(gòu)的反射系數(shù)是眾所周知的[10]。由于它的右邊是一個有限的負(fù)數(shù)，二在左側(cè)部分切線應(yīng)采取相反的值簽署但同樣的順序。讓我們強(qiáng)調(diào)這一點，即在一維光子晶體的光學(xué)間隙可以無論是出現(xiàn)在中心或在布里淵邊界區(qū)，即，在任q=0時或q=π/D。反射的相位該結(jié)構(gòu)的系數(shù)等于0處的中心停帶在q=0時，可以

7、是0或π在該中心阻帶在Q=π/D依賴于是否在第一層該結(jié)構(gòu)具有比更低或更高的折射率第二層。在所有情況下，相位是一個緩慢光的頻率的增函數(shù)。顯然，這是不可能兼得和接近π，具有介意，不一定在一個子結(jié)構(gòu)的第一層高折射率和在另外一個第一層具有低折射率。另一方面，有可能兼得和接近于0，這是如果，比如說，并且在q=0的左側(cè)下部重疊的間隙與在Q=π/D右子結(jié)構(gòu)的差距?？梢詫崿F(xiàn)這種重疊的，例如，間第一站帶一個完美的布拉格反射鏡的，有和幾乎兩倍的結(jié)構(gòu)的第二止動帶較大的層所在的布拉格條件幾乎是滿意的，為